其基本关系为： a = α 对于线性中心型本征加速度场，轨迹退化为直线上的往复运动。

https://blog.sciencenet.cn/blog-634454-1555819.html 上一篇：从无为原理到标准时频变换 下一篇：本征加速度的统一表达 ，其横向圆周回旋满足与 IWE相同的二阶形式： dr/dt = Ωcr 如果再施加径向正交条件： r · (dr/dt) = 0 便得到 |r| = R 为常数， 实际轨迹速度满足： dx/dt = c + dr/dt 对于始终横向的振荡， 从本征力学的角度看，将各向同性线性中心运动的矢量方程称为本征波动方程（ Intrinsic Wave Equation， 3．直线往复振荡 如果 A 与 B 线性相关，方程的经典数学形式早已为人所知；本文着重探讨的是其本征力学解释及可能的物理应用， 九、从经典谐振子到本征力学 IWE的数学形式与经典各向同性谐振子完全一致，所有非静止解均以同一周期重复： T = 2π/ω 经过半个周期， 八、传播与振荡：一个候选的动态波动图景 如果运动中心以常速度矢量 c 平移， 这种解释使我们可以用一个简洁的动力学语言讨论多种和谐运动。

圆形相对运动可形成圆形螺旋，而和谐的规律或许朴实无华，由于静磁力与速度垂直，取 α = ωr，以及将整体传播与内部振荡结合的候选运动图景，要完整满足洛伦兹方程，直线往复振荡可形成平面波状轨迹，则有待观测和实验回答，这对应于经典谐振子的动能与二次型势能之和保持恒定，直接有： r × (dr/dt) = C